Новелла-Quark Gluon Plasma-основа Галактик Наших

Новелла-Quark Gluon Plasma-основа Галактик Наших \\  в работе\\ Edward Shuryak, Professor of Physics \
............ ........................
ИТАК ЗАДАЧА ОБРАТНАЯ к ТРАДИЦИОННОЙ - от кварк-глюоновой плазмы к адроной материи, в условиях расширения от Большого Взрыва (пока  пусть он будет в голове моей тоже для удобства терминологического)
ПОДЗАДАЧА для мысли - а ударим свинцом на ускорителе в кристалл алмаза - коллективный прием импульса нагрева в канале туннелирования - мысль бьётся, вспоминая ощущение пальцев от ударов  фенто-лазером в твердую мишень на масс- спектрометрах  этого буйного научного мира
... ...
Коснемся
мы
жестокого партона
с горячим веществом
не ладящим
с утра...
и нам распад
нейтрального пиона
откроет
на божественность
глаза...
и наш Новосибирский
гений Эдик,
Шуряк  фамилия
одесская его,
сверхпроводник
цветной
всандалит
по яичник
первичной плазме,
прорубив окно
в галактики,
минуя барионность,
реликтовость создав
из Дырок в Ничего..




.... .....





=========== ==========
ПРИЛОЖЕНИЯ И ЦИФРЫ
Общепринятой в настоящее время моделью образования Вселенной является образование Вселенной в результате Большого взрыва. В этой модели в интервале времени 10(-10)–10(-6) секунды  после Большого взрыва материя существовала в виде кварк-глюонной плазмы.
=========== ===========
http://www.nrcki.ru/files/pdf/1455786213.pdf
  НИЦ “КУРЧАТОВСКИЙ ИНСТИТУТ” На правах рукописи УДК 539.17 БЛАУ ДМИТРИЙ СЕРГЕЕВИЧ  СПЕКТРЫ И КОРРЕЛЯЦИИ ; 0 -МЕЗОНОВ, РОЖДЕННЫХ В CТОЛКНОВЕНИЯХ 208; ; ;208 ; ; ПРИ ЭНЕРГИИ 2,76 ТэВ НА ПАРУ НУКЛОНОВ В ЭКСПЕРИМЕНТЕ ALICE.
Специальность 01.04.16 - Физика атомного ядра и элементарных частиц Диссертация на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук Научный руководитель: к. ф.-м. н. Пересунько Д.Ю.
Москва – 2014
Данная работа относится к одному из наиболее стремительно развивающихся направлений современной физики – исследованию свойств сильновзаимодействующей кварк-глюонной материи при экстремальной температуре и плотности энергии в области фазового перехода от обычной адронной материи к кварк-глюонной плазме. \ Edward Shuryak, Professor of Physics \
стр.6 - Детектор PHOS способен регистрировать фотоны в широком диапазоне поперечных импульсов (от ; 0, 1 до ; 100 ГэВ/с), что позволяет реконструировать нейтральные мезоны по их двухфотонным распадам примерно в таком же диапазоне энергий.
стр.10 Первые статьи о возможности экспериментального исследования свойств фундаментальной
теории сильного взаимодействия – Квантовой Хромодинамики (КХД) – при экстремальной температуре и плотности энергии появились более 30 лет назад [6, 7, 8]. С тех пор образовалось новое направление физики высоких энергий и был получен ряд важных результатов. Интерес к этой области связан с тем, что КХД – не только квантовая теория поля с чрезвычайно богатым динамическим содержанием (с асимптотической свободой, конфайментом, (приблизительной)
киральной симметрией, нетривиальной вакуумной топологией и т.д.) но также и единственный сектор Стандартной Модели, чье коллективное поведение – фазовая диаграмма, фазовые переходы, термализация фундаментальных полей – могут быть исследованы в лаборатории.
стр.12  Фазовая диаграмма КХД
По данным решеточных вычислений и аналитических расчетов структура фазовой диаграммы выглядит следующим образом: при температурах ниже ; 160 МэВ и барионном хим. потенциале ниже ; 350 МэВ [26] (что соответствует средней барионной плотности, в несколько раз выше плотности основного состояния ядерной материи), сильновзаимодействующая материя находится в адронной фазе

стр.17 Как решеточные вычисления, так и аналитические подходы предсказывают, что вблизи фазового перехода кварк-глюонная плазма представляет собой не газ слабо взаимодействующих частиц, а сильно взаимодействующую жидкость. Это видно, например, в отличии давления в КГМ от Больцмановского предела - давление в КГМ меньше и довольно медленно растет с ростом температуры. Другое проявление этого эффекта заключается в том, что решеточные вычисления предсказывают наличие связанных кварковых состояний, как для тяжелых, так и для легких кварков вплоть до температур, в несколько раз превышающих Tс. Это противоречит наивному представлению о том, что при температурах выше фазового перехода существует газ свободных слабовзаимодействующих кварков и глюонов.

=========== =========

***********  ***********

Эти вычисления недвусмысленно указывают на то, что при нагреве равновесной системы с нулевым барионным химпотенциалом она переходит из адронной фазы в кварк-глюонную плазму (КГП) — кирально-симметричную фазу, не при фиксированной температуре (конвенциональный фазовый переход), а через состояние кроссовера, когда обе фазы сосуществуют в довольно широком интервале температур, 140 < T < 200 МэВ, в конце которого вторая полностью вытесняет
первую. Это означает, что параметр порядка R-1, характеризующий адронную фазу (в ней радиус конфайнмента R0 ~ 1 Фм), не обращается в нуль скачком, а убывает постепенно по мере роста температуры в данном интервале. В этой связи практически утрачивает смысл давняя дискуссия [3—6] о том, можно или нет дискриминировать
E-mail: royzen@lpi.ru
два фазовых перехода при нагреве (охлаждении) ядерного вещества — деконфайнмент цвета (адронизацию) и восстановление (разрушение) киральной симметрии, поскольку обозначенный выше температурный интервал кроссовера как раз того же порядка, что и предположительная температурная дистанция между этими переходами Еще один интригующий результат расчетов на решетке — очень медленная "идеализация" кварк-глюонного газа при дальнейшем нагреве выше средней температуры кирального перехода Тс ~ ~ 170 МэВ (точнее, при Т > 200 МэВ) - породил представление о КГП как о состоянии с таким сильным взаимодействием между частицами, что это, быть может, вообще не газ, а некая идеальная жидкость [7]. Между тем простые оценки показывают, что, наоборот, было бы удивительно, если бы КГП-газ вел себя иначе. Действительно, поскольку импульс релятивистской частицы ~3Т и Т > 200 МэВ [5] (см. также рисунок), мы имеем здесь дело с передачами Др ~ 1 ГэВ, когда КХД-взаимодействие еще вполне значимо (о, ~ 0.2 и, как известно, падает очень медленно).
Мы продемонстрируем, что первый из упомянутых результатов (кроссовер) может быть обусловлен свойствами ядерного вещества в QпK-фазе (промежуточной между адронной фазой и КГП),
!)Здесь, однако, стоит предостеречь от бездумного переноса решеточных результатов на реальную ядерную среду, которая генерируется в ходе столкновения релятивистских тяжелых ядер. Ниже мы коснемся возможных различий несколько подробнее.
.....
где активированы валонные, пионные и каонные степени свободы [4, 8]2). Что же касается второго результата, то, быть может, его физический смысл весьма прозрачен, во всяком случае, будут приведены качественные и полуколичественные аргументы в пользу того, что КГП — это газ взаимодействующих частиц, и сделано предсказание, что скорость его "идеализации" полностью определяется логарифмическим убыванием с ростом температуры усредненного по тепловому распределению эффективного "кулоновского" взаимодействия между цветными частицами.
 


*********** ****************